这些值涵盖了我在最终设计中预期使用的填充材料密度。对于每个填充材料密度，将四分之一波长的谐振频率制成表格。使用末端SPL相位图来识别每个模式的测量谐振频率。在四分之一波长的频率下，相位角会+90度或-90度。阻抗曲线可以用来识别测量扬声器谐振频率的变化。下表2.3显示了这些结果。
表2.3 测量的无填充和有填充物测试版传输线式音箱的谐振频率
从表2.3的前两行可以看出，随着填充密度的增加，扬声器谐振频率和¼波长频率基本上是恒定的。频率值似乎与填充量无关。这是Bradbury方程预测空气和纤维通过粘性阻尼系数耦合的频率范围，并且由于移动的纤维，声速显著降低。表2.3中没有证据表明这种情况正在发生。声音的速度似乎没有任何显著的下降。在这一点上，我假设在低频时，传输线中的纤维不会移动。
在有填充物的传输线中存在两种能量耗散源。首先，当声波穿过纤维状物时，会发生粘性损耗。空气和纤维之间的相对运动导致与空气运动相反的粘性力。当声波沿着管道传播时，克服这些粘性力会将机械能转化为热量。
第二个能量耗散源可以归因于行波从绝热过程变为非绝热过程。当声波和纤维状物之间发生热传递时，就会发生这种情况。从绝热过程变为非绝热过程的直接结果是声速略有降低。声音在空气中的速度可以使用以下公式计算。
cair = [(n p0) / ρair]1/2
n = 1.4 (adiabatic process)
p0 = 1.013 x 105 Pa at 20 C
ρair = 1.21 kg/m3 at 20 C
cair = 342 m/sec
如果该过程变成非绝热过程，比热n的比值将略有下降。例如，当n从1.4减少到1.2时。
n = 1.2 for a non-adiabatic process
cfiber = 317 m/sec