WinISD入门之T/S参数的含义

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音圈是一个描述性参数。它只是告诉有多少个音圈。所以普通驱动器有1个,例如DVC扬声器有2个。


热参数部分

  • AlfaVC

AlfaVC是音圈材料的电阻温度系数。它告诉每单位温度下音圈电阻的相对变化是多少。以1/K表示。通常,铜在+20°C时的AlfaVC约为0.0039 1/K。

  • R(t)

R(t)是扬声器从音圈到周围空气的热阻,单位为Kelvins/Wat(K/W)。这还没有在模拟中使用。

  • C(t)

C(t)是扬声器音圈组件的热容量,单位为焦耳/开尔文。这还没有在模拟中使用。


“数据指标”参数部分

  • SPLmaxLF

SPLmaxLF给出了在20 Hz的最大位移下,扬声器在密闭箱体或无限大障板中进入半空间的声压级。与这个假想障板的距离是1米。它在Vd上给人“感知量”。还要注意,它不适用于开口或任何其他箱体类型。

  • SPLmax

以[dB]为单位的最大热限制声压级(在最大Pe下,假设功率压缩=3 dB),辐射到2pi空间

  • Rme

电磁阻尼系数,单位为[N·s/m](粘度的单位),可对电磁机电系统的振膜进行机械控制/阻尼。Rme与Qes的关系类似于Rms与Qms的关系。Rme通常被用作磁机电系统功率的度量,参见Mpow和Mcost。

  • Gamma

加速度系数(每安培加速度),单位为[m/(s²·A)]。

  • Mpow

机电功率因数,单位为牛顿/平方根瓦特[N/sqrt(W)]。类似于Mcost。曾将Rme视为机电功率的度量,但这只是Rme的平方根,它提供了一个简单的牛顿度量,它似乎以线性方式将实际(主观感知)功率联系起来。平方根瓦特单位可能很难理解,但应解释为伏特*安培的平方根。在这方面,很明显,Mpow独立于扬声器阻抗,因此不优先考虑高阻抗或低阻抗扬声器。Mpow纯粹是机电系统的功率因数。

  • Mcost

机电成本系数,单位为[N·s/m](或[kg/s])。Mcost表达了机电系统的功率(基于Rme、Xmax和Hc或Hg,取决于音圈是长音圈还是短音圈),Xmax值包括设计中“损失”多少效率的指标。因此,这个因素是对机电系统成本的描述。其他因素也包括在内,如振膜材料、制造公差等。这个版本的Mcost(而不是使用Rme)是基于T.L.Clarke建议的扩展,其中当扬声器是长音圈或短音圈时,在低阻抗下获得高Bl的成本必须更高。

  • EBP

效率带宽积,单位[Hz]

  • Gloss

Gloss表示如果扬声器水平安装,在Xmax下扬声器锥体将下垂的百分比。这个数字只是近似值,因为周围的空气会将共振频率降低到稍低的值。所以结果在某种程度上有些过于悲观。一般来说,超过5%的数字会提示你,有问题的扬声器不应该水平安装。计算弧垂时使用的重力加速度值为9.80665 m/s²。


尺寸参数部分

  • Thick

盆架的边缘厚度。

  • Depth

扬声器的深度。

  • Magnet Depth

磁铁深度/高度/厚度(圆柱体高度)。

  • Magnet

磁铁直径。

  • Basket

盆架开口直径(箱体面板上要切割的孔)。

  • Outer

扬声器外径(为扬声器在面板上需要腾出的空间)。

  • VCd

音圈直径。

  • Dvol

扬声器所占体积。当安装时(磁铁指向箱体内部),大约是扬声器所占据的箱体体积。


归根结底,扬声器(音箱)设计与其说是一门科学,不如说是一种艺术,因此,在设计扬声器时,你可以挖掘、处理和思考一生的数学、参数和方程。事实上,你可以花1000年的时间设计、计算和计算数据,试图创造出一个“完美”的音箱。然而,即使花了1000年的时间设计,仍有人会发现你的音箱“可能会更好”!

因此,我甚至不会试图在这里涵盖扬声器设计技术的“全部”(我不仅没有能力胜任这项任务,而且这个领域本身也会不断引发争议,我拒绝为此失眠)。

WinISD并不是作为一个“无论你说什么,都是这样”的程序编写/开发的。相反,它旨在为即使是普通的发烧友提供一种方法来构建一个很棒的音箱(使用现有技术)。

只要按照设计使用程序,并享受结果,因为你最终会得到一个很棒的音箱。不用和别人不断的争吵和“比较”!

This page written by JJ Richard (JJRichard@linearteam.org) and revised by Janne Ahonen (janne@linearteam.org)

Explanation of different driver parameters originally written by Claus Futtrup and used here with permission.

  • 本文由 发表于 2023年4月20日
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